Richimi termodinamica

Dipartimento di Energetica “S.Stecco” UNIVERSITA’ DI FIRENZE
Sezione di Macchine Facoltà di Ingegneria

Richiami di Termodinamica –
Primo Principio della Termodinamica
Versione: 1.00.00
Ultimo aggiornamento: 20 gennaio 2003
Realizzato da: C. Carcasci, B. Facchini

Testi di Riferimento
Cavallini, Mattarolo, “Termodinamica Applicata”, CLEUP Editrice (PD)
– Pp. Xxxxxx
Acton, Caputo, “Introduzione allo studio delle turbomacchine”, UTET
– Pp.
Stecco, S., “Impianti di Conversione Energetica”, Pitagora Editrice (BO)
– pp.22-32, cap. 3
Caputo, C., “Gli impianti motori termici”, Ed. ESA
– Pp.17-30

Corso: SISTEMI ENERGETICI - Classe: INGEGNERIA INDUSTRIALE, Laurea: INGEGNERIA MECCANICA Pag. 1


Indice
Argomenti:
Definizioni
Introduzione
Primo principio in un sistema chiuso
Primo principio in un sistema aperto
Primo principio in un generico sistema
Esempi applicativi
– Scambiatore di calore con l'esterno
– Scambiatore di calore a superficie
– Scambiatore a miscela
– Macchine motrici (turbine) od operatrici (compressori



Alcune definizioni
Grandezze estensive
Proprietà dipendenti dalla estensione del sistema (cioè dalla sua massa)
Alcuni esempi:
– Volume, Massa, Peso, Energie, ecc…
Grandezze estensive
Non dipendono dall’estensione del sistema
Alcuni Esempi:
– Pressione, Temperatura, Indice di rifrazione, Conducibilità elettrica, ecc…
Sistemi Chiusi
delimitati da confini impermeabili alla materia
Sistemi Aperti
delimitati da confini, almeno parzialmente, permeabili alla materia
La convenzione adottata per i segni è identica per calore, lavoro e flussi di
massa:
Segno POSITIVO (+) per quantita' ENTRANTI nel sistema
Segno NEGATIVO (-) per quantita' USCENTI dal sistema



Introduzione
Il primo principio della termodinamica esprime il concetto di
conservazione dell’energia
L'energia non può essere creata o distrutta, ma solo convertita da una forma
ad un'altra
Considerando l'energia del generico sistema Esist e quella scambiata attraverso i
contorni Econt, tale principio può scriversi in generale:
Esist + Econt = 0
Le interazioni energetiche attraverso i contorni sono di tre tipi:
a) scambio di lavoro
b) scambio di calore
c) scambio di materia (sistemi aperti)
Il bilancio energetico può assumere varie forme a seconda del tipo di
sistema e del tipo di trasformazione seguita da quest’ultimo



Primo principio in un sistema chiuso -1
Si consideri un sistema chiuso (senza scambi di massa con
l’esterno) che segue una trasformazione ciclica (in cui lo stato
finale risulta identico allo stato iniziale)
Gli scambi di energia con l’ambiente esterno possono essere di due tipi
Scambi di lavoro
Scambi di calore
Questi risultano rimanere, lungo la trasformazione, proporzionali
Q/W=A
La costante di proporzionalità A dipende unicamente dalle unità di misura delle
due grandezze
Questo risultato sperimentale venne ottenuto da Joule (circa nel 1840) e solo
dieci anni più tardi Clausius lo enunciò come principio della termodinamica



Più genericamente per un sistema chiuso…..
Il lavoro complessivamente scambiato fra sistema ed ambiente per una
trasformazione ciclica continua è:

W = ∫ δW
Dove δW rappresenta lo scambio elementare lungo un tratto infinitesimo di trasformazione
Il cerchietto sul simbolo di integrale rappresenta il riferimento ad una trasformazione ciclica
Nello stesso modo può essere calcolato il calore complessivamente scambiato

Q = ∫ δQ
Il primo principio afferma che la somma del lavoro e del calore complessivamente
scambiati durante la trasformazione in esame è nulla

Q + AW = 0 ⇒ ∫ (δQ + A ⋅ δW ) = 0
L’energia che entra nel sistema deve quindi coincidere con quella che esce, anche se
questa assume una diversa natura


L’equazione precedente esprime la condizione necessaria e
sufficiente affinché la funzione integranda risulti un differenziale
esatto
Considerando un qualsiasi processo ciclico e rappresentandolo su un
qualsiasi diagramma di stato (y,x)
A
Ricordando che ΣQ + ΣW = 0
Individuando due punti 1 e 2 qualsiasi lungo il ciclo
2 1

∫ ( δQ + A ⋅ δW ) = 0 ∫ ( δQ + A ⋅ δW ) + ∫ ( δQ + A ⋅ δW )
A B =0 B
1 2
2 2

∫ ( δ Q + A ⋅ δW ) ∫ ( δ Q + A ⋅ δW )
1 2
A =
1
B

Ciò vuol dire che l’integrale ∫ (dQ + dW ) non dipende dal percorso seguito, ma
1
solo dal punto di inizio e fine
– Tale grandezza è quindi una variabile di stato


Si può così definire una grandezza di stato, ossia un potenziale
U come:
dUt=δW+δQ
Alla variabile di stato Ut si dà nome di Energia interna totale
La funzione Ut dipende solamente dallo stato del sistema
Non dipende dal percorso seguito
In una trasformazione ciclica, la variazione di energia interna totale risulta
nulla
– In quanto lo stato di partenza e di fine coincidono
La funzione Ut rappresenta l’energia posseduta dal sistema
In un sistema chiuso che segue una trasformazione non ciclica evolvente da
uno stato1 ad uno stato 2, l’energia scambiata fra sistema ed ambiente
corrisponde alla variazione della funzione di stato Ut
2

∫ ( δQ + A ⋅ δW )
1
A = U t 2 − U t1


L’energia contenuta nel sistema è definita a meno di una costante
Nelle comuni applicazioni non interessa il valore assoluto ma soltanto la sua
variazione
L’energia contenuta nel sistema dipende da diverse variabili di stato
L’energia interna totale può essere suddivisa in…
– Energia Interna
– Energia cinetica
– Energia potenziale
– Energia chimica e nucleare
Si può scrivere:
δQ+A·δW=dU+dEn+dEp
– U è l’energia interna propriamente detta
» Per gas perfetti, vale dU=cv·dT
– En è l’energia cinetica
– Ep è l’energia potenziale



Primo principio in un sistema aperto -1
Sistema aperto
Sistema che presenta scambi di materia con l’ambiente
circostante
Riferiamoci al caso di regime permanente (qualsiasi
variabile del sistema risulta indipendente dal tempo)
Il volume di controllo riportato in figura si sposta nel tempo
– Il volume passa dalla posizione 1-2 alla posizione 1’-2’
La massa contenuta in tale volume rimane la stessa
Si può scrivere, per il volume, il bilancio sulla base del primo
principio per sistemi chiusi:
A·(E’n1+E’p1)+U’1+ Q + W = A·(E’n2+E’p2)+U’2
– Le energie con l’apice possono essere divise in due termini
» Uno riguardante il volume a comune fra le due posizioni (indicato
in figura col semplice tratteggio)
» L’altro relativo al sottosistema non condiviso (segnato dal doppio
tratteggio)



Si potrebbe dimostrare che l’equazione diviene
A·(En1+Ep1)+U1+A·p1·V1+ Q+W = A·(En2+Ep2)+U2+A·p2·V2
– Le grandezze si riferiscono al generico volume di controllo
– Il termine (p·V) esprime anch’esso un lavoro
» Precisamente il lavoro necessario per introdurre ed estrarre il fluido nel/dal sistema
– Il termine W rappresenta il lavoro scambiato fra il sistema ed ambiente
» Nel caso del disegno è il lavoro scambiato attraverso la ventola

Si definisce la grandezza ENTALPIA
H=U+p·V
Questa grandezza è di tipo estensivo
– Cioè riferibile all’unità di massa
– Gode della proprietà di additività
» L’entalpia di un sistema è pari alla somma delle entalpie delle parti in cui questo lo si può
immaginare diviso



Nell’ipotesi di esprimere tutte le grandezze nel Sistema
internazionale e riferendosi all’unità di portata (massa per unità di
tempo), il primo principio per sistemi aperti in regime permanente
assume la forma
q+w = (en2-en1)+(ep2 +ep1)+h2-h1



Primo Principio per un generico sistema aperto
Considerando un sistema costituito da più sezioni di ingresso e di
uscita e senza l’ipotesi di regime permanente si ha la seguente
relazione
Q+W =Σu Mu·(hu+enu+epu)- Σi Mi·(hi+eni+epi)+dU/dt
L’ultimo termine esprime la variazione di energia complessivamente contenuta
nel sistema nell’unità di tempo
– Risulta evidente che l'energia interna del sistema varia nel tempo per effetto delle
interazioni energetiche con l'esterno (lavoro, calore, flusso di materia)
» U aumenta a seguito di flussi positivi
Si può anche scrivere in forma sintetica
Si trascurano i termini energetici non termodinamici

dU
dt
= ∑ W + ∑ Q + ∑ mh [W ]



Esempi applicativi del primo principio -1
Scambiatore di calore con l'esterno
Il sistema è … dU
aperto in regime permanente
dt
= ∑ W + ∑ Q + ∑ mh [W ]
– ∂[F]/∂t=0
A pareti rigide
– Senza interazione di tipo lavoro con l'esterno (W=0)
Si applicano le equazioni di…
Continuità
– m1 = m2 = m
Conservazione energia (dU/dt= ΣW + Σmh + ΣQ)
– m (h1 -h2) + Q1 = 0 ► Q1 = m (h2 -h1)
Casi
h2>h1 ► Q1 > 0
– Calore entrante, ossia ceduto al sistema (riscaldamento)
h1>h2 ► Q1 < 0
– Calore uscente, ossia tolto dal sistema (refrigerazione)



dU
Scambiatore di calore (tra due flussi) dt
= ∑ W + ∑ Q + ∑ mh [W ]

Componente denominato scambiatore di calore a superficie
Il sistema con l’esterno scambia solo massa e sono nulli gli scambi di calore e
lavoro
– Lo scambio termico è rappresentato dalla contemporanea variazione di entalpia dei
due flussi
Sistema è …
– ∂[F]/∂t=0
A pareti rigide ed adiabatiche
– Senza interazione di tipo lavoro e calore con l'esterno (W=0; Q=0)
Scrivendo l’equazione della conservazione energia (dU/dt= ΣW + Σmh + ΣQ)
ma·h1 -ma·h2 + mb·h3 -mb·h4 = 0 ► ma (h2 -h1) = mb (h4 –h3) = Q*
Q* rappresenta il calore scambiato fra I due flussi internamente allo scambiatore



Scambiatore a miscela (3 flussi)
Sistema è …
dU
dt
= ∑ W + ∑ Q + ∑ mh [W ]
– ∂[F]/∂t=0
A pareti rigide e adiabatiche
– Senza interazione di tipo lavoro e calore con l'esterno (W=0; Q=0)
Continuità
– +m1 + m2 – m3=0.
– +m1·h1 +m2·h2 - m3·h3 =0 ► m1 (h1 –h3) + m2 (h2 –h3)=0



Macchine motrici (turbine) od operatrici (compressori)
dU
Sistema è … = ∑ W + ∑ Q + ∑ mh [W ]
dt
Aperto in regime permanente
– ∂[F]/∂t=0
Senza interazione di tipo calore con l'esterno
– Adiabatico (Q=0)
Con interazione di tipo lavoro con l'esterno
Continuità
– m1 - m2 =0.
– +W+m1·h1 -m2·h2 =0 ► W+m (h1 –h2)=0 ► W=m (h2 –h1)
h2<h1 ► W < 0 Turbina (Lavoro uscente)
h2>h1 ► W > 0 Compressore (Lavoro entrante)


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